test

AbstractGenerator/weights/run1/checkpoint

@@ -1,3 +1,3 @@
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-oid sha256:2cdce1a7de49e734203b3af24a79c6e7f92b12c50462e0a6ee9e5ce254e8c5a7
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AbstractGenerator/weights/run1/counter

@@ -1,3 +1,3 @@
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AbstractGenerator/weights/run1/{model-1000.meta → events.out.tfevents.1648245615.590569ee3db8}

@@ -1,3 +1,3 @@
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AbstractGenerator/weights/run1/{model-1000.data-00000-of-00001 → model-2000.data-00000-of-00001}

@@ -1,3 +1,3 @@
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AbstractGenerator/weights/run1/{model-1000.index → model-2000.index}

@@ -1,3 +1,3 @@
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AbstractGenerator/weights/run1/model-2000.meta

@@ -0,0 +1,3 @@
+version https://git-lfs.github.com/spec/v1
+oid sha256:b9debe26f22322af0b315f3720157641f2acab9a30faa163d71a248cf4c106a5
+size 3511412

samples/run1/samples-1001

@@ -0,0 +1,63 @@
+======== SAMPLE 1 ========
+ cuña de la cinética
+de la de la densidad por lo suficientemente radiación con un cada capa electrónico dada
+(véase, por ejemplo, [8]) porque el pro-
+parámetro de densidad electrónicos en la unidad de los dos árboles
+se han investigado con ambos de nivel de luz a un pode de energía relativo en el acontecimiento
+sobre el tamaño electrón-durante en la sección trans-
+por la otra energía de la de dos osciladores [3]. La mezcla en el inter-
+de densidad límite cerca de un máximo con cada acu-
+la poder, entonces un electrón de acuerdo. El valor fijo es cero
+con electrón cambiando con la
+las técnicas de acu-
+ciones, es decir, para el
+el tiempo de acu-
+eciones de su luz electrón y
+de
+una poder
+por un efecto de un papel
+y
+(3) donde
+Aunque la
+ciones de de
+eciones de
+estados electrón-
+ciones con el
+pérdido poder
+mixto
+[8], la
+sincrotrón (v = 1) con
+dividimos
+(4) cada amplio
+(v = 1)
+donde se debe a una población de acu-
+eciones
+es
+década otra
+(3) haciendo es
+donde la línea de
+(v = 1)
+mixto de acu-
+eciones. De hecho, la
+sincrotrón cambia
+(4) para el poder
+mixto
+donde (v = 1)
+y donde
+Ecuación  → 0(2v = 0), (2)-(3)(4)
+de
+Aquí, el
+a (u) → 0.
+Cualquier uno de los parámetros no son la
+completa de la
+mixtos
+(4) cálculo de acuerdo
+ciones donde
+0 (u) → (u) y 0 (u) → (u)
+cúmino de efectos en (u) → u)
+En (u) → u)
+0 (u) → 0 (u) 0 (u) 0 (u) 0 (u) 0 (u) 0 (u) 0 (u) 0 (u) 0 (u) 0 (u) 0 (u) 0 (u) 0 (u) 0 (u) 0 (u) 0 (u) 0 (u) 0 (u) 0 (u) 0 (u) 0 (u) 0 (u) 0 (u) 0 (u) 0 (u) 0 (u) 0 (u) 0 (u) 0 (u) 0 (u) 0 (u) 0 (u) 0 (u) 0 (u) 0 (u) 0 (u) 0 (u) 0 (u) 0 (u) (u) 0 (u) 0 (u) 0 (u) (u) (u) 0 (u) 0 (u) (u) (u) 0 (u) (u) 0 (u) (u) (u) (u) 0 (u) 0 (u) 0 (u) (u) 0 (u) (u) (u) (u) 0 (u) 0 (u) 0 (u) 0 (u) 0 (u)
+0 (u) → 0 (u)
+Ecuación  → 0 (u) en (u) → 0 (u) en (u) → 0 (u) en (u) → 0 (u)
+0 (u) → 0 (u)
+por lo tanto, en (u) → 0 (u) en (u) → 0 (u) en (u) → 0 (u) → 0 (u) → 0 (u) → 0 (u) → 0 (u) → 0 (u) → 0 (u) → 0 (u) → 0 (u) → 0 (u) → 0 (u) → 0 (u) → 0 (u)→ 0 (u) → 0 (u) → 0 (u) → 0 (u)

samples/run1/samples-1101

@@ -0,0 +1,39 @@
+======== SAMPLE 1 ========
+ambristal
+En la región de líneas de magnitud de fusión a la fisión de la sola colección H. 
+C. Análisis de la sola de esta sola
+Un oscilador se ve bajo el espacio de fase de la órbita.  
+La fusión de la sola en el pérdida de desplazamiento del pérdida de la sola se muestra por
+(1, 1, 6).  El análisis del esquema del salto de una sola de estas solas es
+satisfactorio, siempre que la sola está claro que tiene un coeficiente de soluciones de
+solución.  
+DELTA 3.6. Parce la solución de la solace de estos
+soluciones, hemos elegido la solución desde 
+puede ser utilizado en una dirección siempre dado por: 
+(1, 2)n + (2, 3)n + (3, 4)n + (4, 10)n.  
+La solución y la solución de la fusión de esto son: 
+(1)(6, 8)n + (2, 3)n + (4, 10)n + (4, 10)n.   
+1a + 1,2b + 1,2c + 2,3d  
+(1a, 1b)n + 1,2b + 1,2c + 2,3d + 1,2d + 1,2d + 1,2d + 1,2d + 1,2d.  
+a = 1.                    
+(1, 2a)p (1, 2a)n+1(2a, 1b)n =                
+(1, 2d)n + 1(2b, 1c)n                       
+(1, 2d)n + 1c(2b, 1d)n                   
+(1, 2e)n                        
+(1, 2a)p (1a, 1b)n + 0,1a + 1,2b + 1,3c + 2,2c + 2,3c,    
+1a + 1,2d + 2,1d + 2a + 1,2d + 2e    
+Por lo tanto, la solución de esto no es estrictamente bastante. La solución de estos soluciones es
+dado por: 
+[ ] (2, 9a)− (2)i(c(d̄)(c(de-d̄)(o)o, (8−d̄)a)a.  
+1/2a + 1a                    
+El estado de cielo es una solución que es el límite de cielo con 
+2o2o + 1 = 1 = 2 = 10 - 2o2o • 1a − 1 = 3.    
+2o + 1a                  
+(2o − 1)p (2o − 1)m + 2o2) + 2o2o1 para 2 = 3.    
+1/2a + 1a                   2o2o  
+(2o − 1)p (2o − 1)m + 2o2o
+= (2o2o + 1a - 1)m + 2o2o
+2o2o + 1o2o1 para 2 = 7.     
+2o2o + 1
+(2o− 1a − 1)p (2o − 1)m + 2o)− 1
+(2o − 1)p (2o −

samples/run1/samples-1201

@@ -0,0 +1,79 @@
+======== SAMPLE 1 ========
+ de de la región de núcleos o estructuras eficaces
+puntos. Además, la cambiática de la región de núcleos no de forma
+el tiempo-energidos o algunos no de formas no físicos y o no-energidos. Sin embargo, cualquier número de
+cuerdas de cuerdas pueden describir los otra efectos técnicos que en particular tueden
+es una teoría de físicos cuánticos, una pérdida completa cuásares de efectos
+en cuerdas de físicos por efectos no-intercambios.
+La fase de la región de núcleos o estructuras es una pérdida cuásares de
+los físicos de los estructuras. Esto ha sido de un método de soporte máximo
+que se utilizó en la forma
+(pT ′pT′′)pT
+(pT′ P ′pT)
+0 P
+(pT ′pT)
+= 2pT
+
+1 P
+= 2 pT
+ = 1
+pT
+
+= 0
+. (35)
+Ecuación de la fase de la región de núcleos nacionales es, por lo expectará,
+no está satisfacen el método y está bien en la segunda cáscara:
+la pérdida cuásares de físicos son especificas diferentes.
+Teorema 6 Let f tiene una teoría de partícula estable. Además, el
+método para obtener una partícula se realizó el modelo Bose-Jacobi de dos
+métodos. Desde la f tiene una teoría de partícula sobre las partículas estados de la
+método de partícula en el régimen de partículas estacionarios se realizó, la f tiene
+un método finito y, de hecho, la f tiene una técnica de la partícula estado.
+(36)..............................................................................................................................................................................................................................................................
+E. (33).............................................................................................................................................................................................................................................................................................................................. ..............................................................
+d1,2d3,3,..., P
+, 0,... T
+......................................................... .., T
+, T
+/2P
+ +
+-   + T
+−  )  t +
+-   +  (x, y, z, p, 0
+, 1
+, p
+)  r.  Estos son funciones cualitativas y por lo tanto, en general, el parámetro de uno-
+la partícula n de partículas de pT
+−2
+−2. ...............................................................................................
+en el sentido de que x puede ser afectado o para
+0 =  − pT
+−2
+−2−pT−pP−pT
+(pT ′pT )
+(pT ′pT ) = 2pT ′pTp
+P = P
+0=  − pT
+−2
+−2−pT−pP−pT −p
+
+E = (E − E)..............................................................................................................................................................................................................................................................
+0 =  − P
+−2
+−2−pT−pT
+−2−pT
+(pT )
+= 2pT
+−pT 2−pT−pT 0 = 0
+−2−iT − p
+−t,
+y  = (0, 1, 3, 4,...., T
+− P
+−)  t +
+−). (37)
+Lemma 7 Si N sea un conjunto de cuerdas de fases n de p
+−2
+−2-pT
+− 2
+= 2pT +
+−0. - No, no, no, no, no, no, no, no, no, no, no, no, no, no, no, no, no, no,

samples/run1/samples-1301

@@ -0,0 +1,60 @@
+======== SAMPLE 1 ========
+ a como en nuestros autores
+y toman las posibles debería tener tenerlo está.
+La Comisión Comunicación Física no se extiende a un
+estudio como para algunos argumentos a todos, su coeficiente
+para cualquier está presente para las fórmulas (1, 1)
+para que la Comunicación de la Física (1, 1)
+Comunicación no se ha aceptado a al menos enfoques que
+están diferentes oscilaciones.
+El caso es lo siguiente:
+Aquí, la Comunicación de la Física no se está en
+Cumosfera [21]; este enfoque es muy único. Esto puede
+se hizo a cabo el Teoremas de la Comunicación
+comunicación. En una sección de las fórmulas, este
+La Comunicación No se pared en dos (1, 1)
+estí está de acuerdo con todos los lemmás; la Comunicación dada por (2, 1)
+El apéndice tiene que algunos argumentos esperar el
+Estados de fase (2, 1); el apéndice tiene que algunos argumentos
+esperan a población (1, 1); y en una sección de 1 estí a lo largo de
+direcciones.
+Para más precisamente, si ninguno (1) se refiere a máximo
+con una sección de 1 (por ejemplo, [16] [22], [12] como para todos
+las fórmulas (1, 1), mientras que el apéndice tiene
+que está esperar la función del estado de fase de los (1, 1)
+estado (1, 1) debe considerarse en todos los casos.
+Así uno de los datos y el siguiente.
+enfoques se indican en este documenta.
+El teorema de la Comunicación de la Física
+1. Una fórmula diferencial
+Comunicación de la Física F. Cuando el
+frecuencia es igual a cero, el parámetro s â €
+Aplicado a la sección 2. Como poner para estar o
+el espectro, este punto aparece de la Sección 1 para otros
+sustituir las fórmulas (1, 1). Así que tenemos
+el teorema de la Física 1.
+2. Parámetros no más grandes
+2.1 Estados de fase en todas las fases
+Una sección de fase para el caso de la fórmula de cero
+2.2 Estados de fase en todas las fases
+Observación 2.1. Secciones de fase 2 con el
+Físicamente fase.
+Sección de fase 3. Secciones de fase 4 con el fotosfera
+fases.
+Las fases de las fórmulas diferenciales se definen por un
+las aproximaciones como un múltiple de fase 2.
+2.2. Parámetros no más grandes
+A. La superficie y múltiple de fase
+Comunicación de la Física
+2.2.1 Estados de fase (f  múltiple
+(1, 1)
+el espectro (1))
+Las fases se eligen de las estadísticas
+f, g = 0. Las fias de las fases pueden medir-
+ión, (3.1)
+que se vuelven entre las fases de las fórmulas diferenciales por lo que
+los estados finalmente se aproximan como múltimos
+por ejemplo [15]. Si el apéndice
+día aumentando las fases más pequeñas son desde el
+los autores de la física para el caso de la física 4.
+2.3

samples/run1/samples-1401

@@ -0,0 +1,35 @@
+======== SAMPLE 1 ========
+
+T he artómicamente utilizado por el artículo es el siguiente
+propiedades a la media de fase: uno de los principales vértices están dispuestos que
+ser únicamente bien conocido a los procesos que son análogos.
+El artículo considera el procedimiento (2.18). De hecho, en este
+la proposición se ha determinado un argumento fundamental para la
+procesos de onda. También tenemos la aplicación de la condición
+(2.14).
+Tenga en cuenta que el segundo artículo está utilizar la evaluación
+(2.13) para la estimación directa del valor de la masa, donde el valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del valor del
+con un estado a una función de onda fijo en un valor m de la freq de tiempo del comportamiento.
+La posibilidad de otra forma del teorema de Teorema de La Comisión puede realizarse una
+tasa de observación a la amplificación de línea de interferómetros. Se demuestra la información
+en el lema anotado, que se muestra en los siguientes páginas.
+En este artículo es una compresión más tarde utilizando el anónimo de
+de los árboles bajos, como se explica en la Tabla 1. Específicamente, una
+propiedad más simple desde un múltiple de líneas de interferómetros por lo trabajaría
+ser de la relación de onda fijo. La propiedad es cíclica para las características del
+teoremas de este artículo, sobre la desigualdad estándar. Esto es similar a la conclusión de que el campo muy búsqueda
+conocida están completamente en la aplicación. Por otra parte, se basa en la aplicación que alguna
+apoyo de la fórmula de los objetivos de la investigación de estudios en los más adelante
+procesos. Además, a las características de este procedimiento, el ámbito para el
+algunas aplicaciones se puede definir en este procedimiento. El ámbito para el campo más
+la información no es cierta, para lo contrario el campo más de un objeto se puede interpretar para los dos
+partes de esa investigación. En particular, la propiedad puede ser compuesto cíclica
+y sólo por lo prop todas estas teorías están dispuestas. La aplicación
+de este procedimiento se basa en la fórmula de los objetivos de Teorema 1.
+2.9. Las propiedades en las características. En este caso nos dice el siguiente procedimiento
+Proposición 2.7.
+Supongamos que las condiciones (2.23) y (2.24) son probables. Let G[G(r)] = E
+• a.g. •  FŁ = 1. El exponente del exponente del componente de G[G(g)]
+a.g. • g(r) G0 =
+(• − g(g))
+g(

samples/run1/samples-1501

@@ -0,0 +1,68 @@
+======== SAMPLE 1 ========
+region = 0, m-1
+(1 + m) = 1.
+Paso a B
+(l+p)−(b)−(b)(1−m) = 1.
+Hemos establecido la propiedad de tiempo de 1,................................................................................................ .............................................................. 
+(l(L )− 2η)
+(m+1)
+(1 +m)
+(m+2), donde m y p son 1/
+, (2.17)
+donde m− m es el número de onda, donde 1/m+1 es el tiempo
+* N* n− m. (2.18)
+Por lo tanto, para (m), m estable de tiempo que es la norma no-como
+la inclusión de tiempo. La definición (2.12) y la función de l de tiempo
+(2.19) siguen siendo cualitativo: para m ≤ 0, m+1 es la raíz cuadrada y
+(μ,m+1,m− 1)−
+(2 −m+1 −2m)1
+m.
+Ahora definimos (2.21) y (b) para el
+también (2.18):
+(m+k)
+(1 +m +1 +m +m +m +m +m +m +m +m +m +m +m +m +m +m +m +m +m +m +m +m +m +m +m)
+(m)2
+(2 −m)d2
+m2i, (2.25)
+donde k1, k2, k′, 2, k′′,
+2 y............................................................................................................................................................................................................................................................................................................................... 
+(m,m) d2
+(2 −m) 2/m +m +m +m +m +m +m +m +m +m +m +m +m +m +m +m +m). .............................................................................................................................................................................................................................................................................................................................. 
+(2.26)
+(m (m)2)/m−m. (2.27)
+Lma 2.13 implica que
+(m,m)2
+(m,m)−m−m(m +m)2
+m. .............................................................................................................
+* γm........................................................................................................................................................................................ 
+(2.28)
+Por lo tanto, para μ = n,
+m 2
+(m+1) m.
+También el número de onda, y
+Máx(m,m+1)m
+2
+. (2.29)
+Esta definición siguene en una medida con
+m=1,m
+2/m +m +m +m +m +m +m +m +m +m +m +m +m +m +m +m +m +m +m +m +m +m +m +m +m +m +m +m +m)
+m +m+1 +m1 +m1 +m2 +m2 +m2 +m2 +m2 +m2 +m2 +m2 +m2 +m2 +m2 +M2 +m)
+m +m+1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1 +m1
+m +m/M0+m =
+m+m +m2
+m). (2.30)
+Esta definición en (2.26) se puede ver en
+(a) para μ = n,
+m2
+(m+1)m
+m, (2.31)
+(m)m2
+m)2
+m)2
+m)2
+m)2
+(m+1,m)2
+m)2
+m)2
+m)2
+(m

samples/run1/samples-1601

@@ -0,0 +1,33 @@
+======== SAMPLE 1 ========
+1 =
+−0  = 0 para un entero dio en el rango en la línea.
+Para entender que los índices de tasa se mueden en la que se observa aproximadamente teniendo en cuenta de
+todos las líneas en términos de tasa, en el contexto que los índices de tasa en términos de poder. In
+el término principal que los valores se hacen debido a la desviación de la velocidad del tiempo, encontramos que la
+se está limitante porque los elementos en la diferenciabilidad de los índices de tasa son de la primera
+y cerrado a través de la velocidad. Esto podría ser como una diferencia muy deseado.
+A pesar del proceso de la diferencia de índice de tasa, la distancia de dos elementos
+en la línea se puede describir como los elementos en términos de tasa en la diferenciabilidad.
+Si se necesita un estudio de la fórmula de Teorema 5.10 (como este proceso actual en
+la diferencia de índice de tasa en el ancho) la des-
+las dos líneas están ser complejadas durante el proceso de índice de tasa en el ancho
+y de las líneas de índice de índice de índice de las líneas de la línea diferentes.
+Los índices en la línea diferentes de los elementos de tasa son diferentes, sin embargo, y
+tienen una dependencia por una línea que corresponden a la velocidad de tiempo. Si su
+la diferencia también es muy importante, la línea es desviada a una búsqueda de
+los elementos de tasa en las células. Si lo es, la línea de tasa se obtienda, entonces si el
+elementos de tasa se mueven en el rango de los índices de tasa en los búsqueda de tasa, entonces
+no se especifican las líneas. Tenga en cuenta que hay un límite de la línea de tasa para
+el mismo elemento en T (esto es a través de cuenta que la velocidad de tiempo es,
+que encontramos en su documento porque la línea de las líneas de tasa sea tenga líneas que
+el líneas de tasa, de modo que las líneas de tasa son asintóticas, y la línea de los elementos
+en términos de tasa es baja porque el líneas de tasa no están asintóticas, con la línea de los índices de tasa, es
+como en el documento.
+Ahora lo hacemos el documento. Para el tiempo de poder, nos han resuelto el apoyo de la Fundación Nacional de los Estados Unidos
+(FNS) a través de sus valores en la diferencia. Tomando la diferencia máquina para el proceso de uno
+en términos de tasa (es como en la parte principal de la Fundación Nacional de los Estados Unidos), podemos
+cualquier línea de tasa corresponde a su líneas que se mueve a través de la línea máquina
+del Proceso de Poder. El documento se estudia de un lenguaje de una tasa para las nocas de apelar (véase la
+sección 4.5 en Ref. [2]).
+Los resultados de las líneas de tasa se dan bastante estudiados por un alto, baja, línea de tasa
+se observaron, sin embargo, en el poder. Un alj

samples/run1/samples-1701

@@ -0,0 +1,36 @@
+======== SAMPLE 1 ========
+
+También vamos a
+que una tasa esperada de un punto se sostiene con el mismo peso
+estructura, véase [6] para discusiones interesantes.
+Puestra que los tiempos propios de los tiempos más generalizados del tensor
+en los experimentos de Einstein de la teoría Einstein
+Tiempo (EW) [18] también pueden ser distinguibles de tiempos propios
+de los tiempos fueron muy único que es realista en modelos de
+los tiempos fueron más menos que los tensores fueron muy únicos que el
+estructura de tiempo. El sistema término-energía en una pequeña técnica-
+los tiempos propios más debe su estructura fuerte en lugar de
+la misma manera que el tensor de Einstein en el tiempo de Einstein [6],
+la estructura de tiempo de tiempo de los pares de gálibos (el tensor
+típico) de los tiempos propios, es decir, en los tiempos fueron
+fueron, más precisamente [37]. Además, los tiempos
+Proposiciones obtenidas por el tiempo de Einstein son muy sistemas y
+y aumentar la métrica asintótica de los tiempos propios de tiempos.
+En términos de los tiempos propios de tiempos estructuras y efectos
+las estructuras de un esquema (cuatro pares) son muy suficientes para
+estudiar la siguiente evaluación:
+El tiempo de baja energía de gavillas cambia la estructura com
+a través de tiempos para enanas de fondo.
+En los modelos de teoría de Einstein, los tiempos propios pro-
+portencialmente propiedades se pueden estudiar a los tiempos propios de las
+las estructuras de las tiempos fuencias estructuras proyectables,
+en el mismo o más, por ejemplo, las cuatro tiempos propios propios y
+Los tiempos propios de las tiempos fueron más más, debido a la estructura de los pares y
+los tiempos propios propios de el tiempos fueron.
+Por lo tanto, mostramos que una estructura de la tierra de los tiempos fueron
+de los tiempos más realistas puede ser distinguido para tres tiempos propios
+propiedades de las tiempos propios propios de las tiempos fueron,
+cómo la estructura de las tiempos propios propios no está separada
+de la Tierra de los tiempos propios propios propios y
+los tiempos propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios propios
+Todos los tiempos propios propios propios propios propios propios propios propios prop

samples/run1/samples-1801

@@ -0,0 +1,92 @@
+======== SAMPLE 1 ========
+uos espectros de los datos, de-
+Los espectroscopios más altos, que, a veces, implica los datos de la
+la simulación sobre la formación de la baja masa.
+Densidad de la fuerza de los datos de esta simulación es:
+2,3. Aunque los esfuerzos se encuentran en una masa
+símbolos a una aproximación, estas espectros de la
+sólo datos y estas espectros de la fotosfera
+se muestran en la Fig. 21. Los espectroscopios, en
+los espectros de masas bajas masivas
+Las fuerzas se muestran en la Fig. 21. Los
+espectroscopio de masas no se muestra en la Fig.
+22, que es
+por lo que la baja masa de los datos de la
+procedimiento. Estas posibilidades que se muestran en
+Fig. 22 muestra las formaciones de la baja
+espectro en un proceso espectral (con sólo
+proceso de fotones más pequeñas) y
+las fuerzas son dicen para el
+estimaciones, mediante el uso de sólidos
+para unas bajas tiempos a la fuerza
+símbolos. En general, una forma de
+Las fuerzas de un estado de electrones se muestra en el cuadro 21 y
+Se muestran en la Fig. 21 para dos
+a nuestros datos de la fuerza. A un tamaño similar
+con línea
+a la línea baja, esta estructura tiene una fuerza
+fuerza dada por el
+estimación de dos datos. In
+estos casos, una masa no trivial
+la fuerza de la fuerza sólo para
+los esfuerzos se vuelve con símbolos por
+estaciones en este caso, estas posibilidades de
+la formación estándar de la baja
+espectro. Esta fuerza tiene
+una fuerza más fuerza
+baja
+y la fuerza más cercana
+baja
+espectros. Por lo tanto,
+Las fuerzas a nuestros datos son
+con diferencia al estándar. A continuación,
+la fuerza más cercana
+a la fuerza más corta y el
+estimación se muestra
+en el cuadro 21. A la fuerza
+y la línea a la línea baja
+espectros, la fuerza más cercana
+a la línea
+a la línea, cada
+a la línea no cercana
+a la línea
+, e cada
+a la línea más cercana
+a la línea
+a la línea más cercana
+a la línea
+a la línea
+donde más cercanas
+a la línea
+códigos a la línea
+y cada
+a la línea
+a la línea
+códigos a la línea
+(a la línea) a la línea
+a la línea
+
+a la línea
+1 a la línea
+, 1 a la línea
+a la línea
+1 a la línea
+a la línea
+a la línea
+
+a la línea
+= c
+(a la línea) para un sistema
+en el cuadro 21. Dado que el estado de electrones...
+la estructura del parámetro
+de la fuerza
+espectro no esférica
+una fuerza más cercana para un tiempo aumenta
+a a. Si de estos datos,
+una estructura
+de los esfuerzos podría haber a
+una cercana
+a el paso y ..........................................................
+En este caso
+no se muestra en el cuadro 21 para nuestro
+estándar (Fig

samples/run1/samples-1901

@@ -0,0 +1,35 @@
+======== SAMPLE 1 ========
+Vasagada.
+Observando, a continuación, vamos a considerar los tiempos de fusión de un nuevo fermión para el
+la estrella de alta velocidad de giro. Por lo tanto, es fácil describir la fusión entre el par de sí sólida y el
+giro.
+Agradecimientos
+Coronel Guglielmo: Agradece r P. K. (gr.), Nuevo, Baja Puro, L-C, el Físico Sólido
+Instituto de Fondas de la Academia Londres, Universidad de Ciencia, Ciencia, Francia, P6 6N15 de MONTEN-
+, P4 10-17, F-4.UU, F-10.UU, C-1.UU, C-21.UU, C-24.UU.
+Francia, Universidad de Ciencia, Ciencia, Francia, P6 6N11 de MONTEN-TURKIENSER-
+, F-7, C-10.UU.
+Bibliografía
+[1] I. P. C. Schreiber. Análisis máximo de la función de interacción cuántica en el centro
+y la variación de la transición efectiva para la difusión. Ann. Sírptico.
+J. Phys. C 36 (1980) 693.
+[2] J. F. L. Nóvares. Números medidos de los nuevos fusiónicos y el álgebra (ver
+Nómica, páscula 11): Análisis no linealizado y aplicados a los datos sobre los fenómenos de la fermión
+Fonon en partes. Cambridge IJS, Cambridge, UK, párgica I, J. Phys. B
+27 (1967) 1031.
+[3] A. L. S. Fournier, J. M. Legrand. J. Matemáticas. Sci. 5:1 – 4.
+[4] F. C. Schreiber. La función no lineal: Un estado real entre nivel es sólo un número par efectivo
+Energía, Espectro Phys. 21 (1995) 1443.
+[5] H. G. Chonk, L. M. Guillemin, G. J. J. Legrand, J. Phys. C 38 (1994) 689
+[6] J. F. L. Nóvares. Fonons medidos: fonons máximos: nivel de alta velocidad para todos límites
+con una estrella máxcita. Phys. Nuevo 33 (2002) 1373.
+[7] H. G. Chonk, S. P. K. Chen, P. E. Zhang, Y. Zhang, L. L. Guillemin, A. L. S.
+Fournier. Phys. B 36 (1989) 1172.
+[8] F. C. Schreiber. El comportamiento total para los nuchos fonones. Nucl-
+Phys. C 24 (1986) 1731.
+[9] S. J. A. Nóvares. Una única función de razón para cualquier transformación de Fourier de un factor de rango 2
+y núcleos en el álgebra y cargas. J. Phys. C 48 (1988) 3092 [Erratum de la pregunta de
+Física del núcleo y teoría de la cuerda (ver Lemma 1), Vol. 2, págs. 38 a 42).
+[10] J. A. Nóvares. Aplicaciones a teoría de cuerdas de giros. J. Appl. Phys. 74 (1995) 1782
+[11] S. J. A. Nóvares. Número medio de números antedichos para la fase de la partícula. Invent. La Unión. Matemáticas. 29 (1989)
+[12] J. D.-B. Williams, R. A. Wilson. Fondo sobre los núcle