translation
dict |
|---|
{
"ru": "Плоские грани образцов (сколы) соответствовали кристаллографическим плоскостям {111} и {110}.",
"en": "Flat faces of the samples (cleavages) corresponded to the {111} and {110} crystallographic planes."
} |
{
"ru": "Достаточно высокие значения отношений пиковых интенсивностей компонент и их зависимость от взаимной ориентации плоскостей также следует считать свидетельством в пользу сложного деформированного состояния в кристалле.",
"en": "Fairly high ratios of the component peak intensities and their dependence on the mutual orientation of the planes should also be considered as indicative of a complex strained state in the crystal."
} |
{
"ru": "Для сравнения были выбраны кристаллы TGS + Cr с однородным распределением примеси, выращенные в ИК РАН методом изотермического испарения в сегнетоэлектрической фазе с введением в раствор 5 мас. % Cr.",
"en": "For comparison, we chose TGS + Cr crystals with a homogeneous impurity distribution, grown at the Shubnikov Institute of Crystallography (Russian Academy of Sciences) by the isothermal evaporation method in the ferroelectric phase with introduction of 5 wt % Cr into the solution."
} |
{
"ru": "При достижении ею определенной величины снова происходит увеличение скорости роста с изменением количества входящей примеси, что отражается на формирующейся в процессе роста доменной структуре.",
"en": "When the concentration reaches a certain value, the growth rate increases again with a change in the amount of incorporating impurity, which affects the domain structure formed during the growth."
} |
{
"ru": "Качественная оценка поглощения света в примесной полосе показала, что при росте кристалла с примесью сначала формируется переходный слой, в котором концентрация хрома возрастает постепенно.",
"en": "The qualitative estimate of light absorption in the impurity band showed that a transition layer, where the chromium concentration increases gradually, is first formed during the doped-crystal growth."
} |
{
"ru": "Благодаря зависимости энергетического спектра КТ от их размера возможен подбор КТ соответствующего радиуса как для однофотонного резонансного возбуждения экситонов, так и для случая, когда суммарная энергия двух фотонов излучения Nd+3:YAG-лазера, работающего в режиме синхронизации мод, совпадает с энергией основного экситонного перехода, и для четырехволнового процесса взаимодействия один из промежуточных виртуальных уровней энергии совпадает с реальным.",
"en": "Since the energy spectrum of QDs depends on their size, one can choose QDs with the corresponding radius for both single-photon resonant exciton excitation and the case where the total energy of two photons of a mode-locked Nd+3:YAG laser coincides with the energy of the main exciton transition and one of the intermediate virtual energy levels coincides with the real one for a four-wave mixing process."
} |
{
"ru": "Радиус и дисперсия размеров отобранных КТ – 2.6 0.4 нм (КТ1) и 2.4 0.3 нм (КТ2) были определены при сравнении положения максимума спектра поглощения и его полуширины с результатами теоретических расчетов зависимости энергии оптических переходов КТ CdSe от их размера [8].",
"en": "The radius and size dispersion of the chosen QDs (2.6 0.4 nm (QD1) and 2.4 0.3 nm (QD2)) were determined by comparing the position of the absorption spectral peak and its half-width with the results of theoretical calculations of the dependence of the optical-transition energies of CdSe QDs on their size [8]."
} |
{
"ru": "Сравнение экспериментальных результатов с результатами численных расчетов для участка I (рис. 3а) позволило определить значение нелинейной восприимчивости третьего порядка коллоидного раствора КТ ); см3 эрг–1..",
"en": "A comparison of the experimental data with the results of numerical calculations for portion I (Fig. 3a) made it possible to determine the third-order nonlinear susceptibility of the colloidal QD solution ); cm3 erg–1."
} |
{
"ru": "При этом индуцированное изменение коэффициента преломления в пучностях стоячей волны .",
"en": "The induced change in the refractive index in antinodes of the standing wave is ."
} |
{
"ru": "Сильное кулоновское взаимодействие между электроном и дыркой в КТ может провоцировать захват носителей на поверхностные состояния, в результате чего заряды оказываются пространственно разделенными.",
"en": "A strong Coulomb interaction between an electron and a hole in a QD may lead to the carrier capture to the surface states, as a result of which the charges become spatially separated."
} |
{
"ru": "Это приводит к образованию наведенного электрического поля, изменяющего форму потенциального барьера, проявляющееся в красном штарковском сдвиге спектра поглощения и приводящее к снятию вырождения энергетического спектра [17–19].",
"en": "This leads to the formation of the induced electric field changing the potential-barrier shape, which manifests itself as the red Stark shift of the absorption spectrum and removes the energy spectrum degeneracy [17–19]."
} |
{
"ru": "Зависимость интенсивности самодифрагированных лучей от интенсивности возбуждающих импульсов лазера при больших уровнях возбуждения выше пятой степени объяснена дополнительным процессом поглощения на двухфотонно возбужденных носителях, который может приводить к формированию не только фазовой, но и амплитудной дифракционной решетки.",
"en": "The dependence of the self-diffracted beam intensity on the intensity of excitation laser pulses at high excitation levels (above the 5th power) is explained by an additional process of absorption by two-photon excited carriers, which may lead to the formation of not only phase but also amplitude diffraction grating."
} |
{
"ru": "Ввиду последнего обстоятельства спектр излучения становится столь широким, что зеркала эффективно отражают только часть излучения, отвечающую спектральной полосе их отражения.",
"en": "Due to the latter circumstance, the radiation spectrum becomes so wide that the mirrors effectively reflect only a part of the radiation corresponding to their reflection spectral band."
} |
{
"ru": "В качестве граничного условия на неподвижном зеркале используются соотношения (6) и (7).",
"en": "Relations (6) and (7) are used as the boundary condition at the immobile mirror."
} |
{
"ru": "В свою очередь внутри типа устойчивых резонаторов можно было бы выделить подтип абсолютно устойчивых, в которых отклонения луча от осевого со временем стремятся к нулю, что может реализовываться при наличии в резонаторе определенной угловой селективности.",
"en": "In turn, a subclass of absolutely stable cavities can be selected in the stable class; in this subclass, beam deviations from the axial direction tend to zero with time, which can be implemented when there is a certain angular selectivity in the cavity."
} |
{
"ru": "В динамическом резонаторе (с осциллирующими зеркалами) понятие мод ввиду изменения частоты излучения при отражении от движущегося зеркала теряет прежний смысл, однако геометрооптический подход сохраняет силу.",
"en": "In a dynamic cavity (with oscillating mirrors), the concept of modes loses the previous meaning due to a change in the radiation frequency upon reflection from the moving mirror; however, the geometrical-optical approach remains valid."
} |
{
"ru": "Заметим, что в монографии [8] (см. также цитированную в [8] литературу) анализировалась чисто временная динамика для плоской волны, представляемой осевым лучом в резонаторе с осциллирующими плоскопараллельными зеркалами, что для статического резонатора отвечает границе между устойчивостью и неустойчивостью.",
"en": "Note that purely temporal dynamics for a plane wave represented by the axial beam in a cavity with oscillating plane-parallel mirrors was analyzed in [8] (see also references therein); these conditions for a static cavity correspond to the boundary between stability and instability."
} |
{
"ru": "осевой режим абсолютно устойчив (сплошная ломаная линия на рис. 2).",
"en": "the axial regime is absolutely stable (continuous broken line in Fig. 2)."
} |
{
"ru": "На самой границе устойчивости порог генерации будет превзойден при условии",
"en": "At the stability boundary, the generation threshold would be exceeded at"
} |
{
"ru": "Однако такие скорости могут быть достигнуты в схеме параметрического эффекта Допплера, когда эффективное зеркало наводится в нелинейной среде интенсивным импульсом электромагнитного излучения [9, 10].",
"en": "However, these velocities can be reached in the scheme of parametric Doppler effect where an effective mirror is induced in the nonlinear medium by a strong electromagnetic pulse [9, 10]."
} |
{
"ru": "УПРАВЛЕНИЕ ФОТОЛЮМИНЕСЦЕНЦИЕЙ КВАНТОВЫХ ТОЧЕК CdSe/ZnS В НЕМАТИЧЕСКОМ ЖИДКОМ КРИСТАЛЛЕ С ПОМОЩЬЮ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ПОЛЯ",
"en": "Control of Photoluminescence of CdSe/ZnS Quantum Dots in a Nematic Liquid Crystal by an Electric Field"
} |
{
"ru": "Для этого к ITO электродам ЖК ячейки последовательно прикладывалось постоянное напряжение с амплитудой от 5 В и до 40 В.",
"en": "To this end, the dc voltage with amplitude from 5 and to 40 V was successively applied to ITO electrodes of the LC cell."
} |
{
"ru": "Изменение напряженности электрического поля от 0.25 до 2 В/мкм приводило к тушению люминесценции КТ.",
"en": "A change in the electric field strength from 0.25 to 2 V/µm led to the QD luminescence quenching."
} |
{
"ru": "Однако анализ полученных результатов свидетельствует о том, что процесс тушения люминесценции КТ, добавленных в НЖК, не может быть описан только лишь эффектом Штарка.",
"en": "However, an analysis of the results obtained indicates that the process of luminescence quenching of QDs added into NLC cannot be described by only the Stark effect."
} |
{
"ru": "Возможности просветления оптики традиционными методами ограничены, в том числе сравнительно узким диапазоном показателей преломления доступных сред, а введение в схему невзаимных элементов приводит к увеличению потерь излучения.",
"en": "Capabilities for blooming of optical systems by conventional methods are limited (including due to a relatively narrow range of refractive indices of available media), and the introduction of nonreciprocal elements into the schematic increases the radiation loss."
} |
{
"ru": "позволяет записать решение (11) в квадратурах для среды с произвольным видом нелинейности показателя преломления",
"en": "makes it possible to write solution to (11) in quadratures for a medium with an arbitrary form of the refractive-index nonlinearity"
} |
{
"ru": "Тогда с учетом условий непрерывности на границе раздела поле однозначно определяется уравнениями (17) и в нелинейной среде, включая ее границу .",
"en": "Taking into account the continuity conditions at the interface z = 0, the field is unambiguously determined by Eqs. (17) in the nonlinear medium as well (including its boundary z = L)."
} |
{
"ru": "Абсолютное значение теплопроводности при этом сравнительно низкое, мало отличающееся от 2 Вт/(м К).",
"en": "In this case, the heat conductivity magnitude is relatively small and barely differing from 2 W/(m K)."
} |
{
"ru": "Предложено более двух десятков моделей кластеров.",
"en": "More than two tens of cluster models were proposed."
} |
{
"ru": "Что касается твердых растворов с РЗЭ цериевой группы, то тут ситуация сложнее [31], поскольку упорядоченные фазы в соответствующих системах не образуются [7, 9].",
"en": "The situation with solid solutions with REEs of the cerium group is more complex [31] because no ordered phases are formed in the corresponding systems [7, 9]."
} |
{
"ru": "Расчет дифракции света в неоднородном акустическом поле является сложной задачей.",
"en": "A calculation of light diffraction in an inhomogeneous acoustic field is a difficult problem."
} |
{
"ru": "Частота ультразвука, соответствующая фазовому синхронизму коллинеарного взаимодействия, определяется выражением",
"en": "The ultrasonic frequency corresponding to the phase matching of the collinear interaction is determined as"
} |
{
"ru": "Фактически, этот квазигеометрический подход лежит в основе АО визуализации акустических полей [14, 15].",
"en": "In fact, the AO visualization of acoustic fields is based on this quasi-geometric approach [14, 15]."
} |
{
"ru": "Вариации фазы в дифрагированном световом поле малы и не превышают 3.",
"en": "Phase variations in the field of diffracted light are small (do not exceed 3°)."
} |
{
"ru": "Следовательно, вполне допустимо в расчете интегральной эффективности дифракции использовать приближение плоской световой волны.",
"en": "Therefore, it is quite allowable to calculate the integral diffraction efficiency within the plane light wave approximation."
} |
{
"ru": "Тем не менее, существуют кристаллические среды (например, теллур, кристаллический кварц, ниобат лития), обладающие достаточно сильной акустической анизотропией, в которых возможно коллинеарное взаимодействие.",
"en": "Nevertheless, there are crystalline media (for example, tellurium, crystalline quartz, and lithium niobate) possessing sufficiently high acoustic anisotropy, which allow for collinear interaction."
} |
{
"ru": "Чтобы выявить в чистом виде эффекты, обусловленные акустической анизотропией, поступим следующим образом.",
"en": "To reveal explicitly the effects due to acoustic anisotropy, we will act as follows."
} |
{
"ru": "Расчет выполнен для фиксированной акустической мощности, определяемой значением .",
"en": "The calculation was carried out for fixed acoustic power determined by the value ."
} |
{
"ru": "Для такого акустического пучка по изложенной выше методике была рассчитана интегральная эффективность дифракции.",
"en": "The integral diffraction efficiency was calculated for this acoustic beam according to the above technique."
} |
{
"ru": "Однако при большой эффективности АО взаимодействия ситуация меняется кардинальным образом.",
"en": "However, the situation radically changes at high efficiency of AO interaction."
} |
{
"ru": "Увеличивая акустическую мощность, можно получить практически полную перекачку падающего света в дифракционный порядок, но необходимая для этого мощность может более чем в два раза превышать мощность, требующуюся при однородном акустическом поле.",
"en": "The incident light can almost completely be transferred to the diffraction order by increasing the acoustic power; however, the power necessary in this case may be higher than that required for a homogeneous acoustic field by a factor of more than 2."
} |
{
"ru": "Наибольший параметр порядка S, равный 0.65, имел образец, содержащий около 1 вес. % агломератов наночастиц Fe3O4 по отношению к чистому ЖК, и суспензии с более высоким содержанием наночастиц.",
"en": "The largest order parameter S = 0.65 corresponded to the sample with about 1 wt % Fe3O4 nanoparticle agglomerates with respect to the pure LC and suspensions with a higher nanoparticle content."
} |
{
"ru": "Так, например, для полосы поглощения валентных колебаний С–С-связей в фенильном кольце отношение as/ap увеличилось от 4 до 5.5.",
"en": "For example, for the absorption band of stretching vibrations of the C–C bonds in phenyl ring, the as/ap ratio was increased from 4 to 5.5."
} |
{
"ru": "Это возможно лишь в результате образования линейных структур из КТ, которые располагаются между слоями молекул и параллельно преимущественному направлению молекул НЖК.",
"en": "This is possible only as a result of the formation of linear structures of QDs, which are arranged between the molecular layers and oriented parallel to the preferred direction of NLC molecules."
} |
{
"ru": "– первая производная от функции Бесселя по радиальной координате ρ.",
"en": "and is the first derivative of the Bessel function with respect to the radial coordinate ρ."
} |
{
"ru": "Система поглощающая сверхрешетка–пьезопреобразователь с акустической точки зрения аналогично [28] представляет собой составной акустический вибратор Ланжевена, резонансные свойства которого определяются полюсами величины , т.е. резонансные частоты находятся из условия",
"en": "From the acoustic point of view, the absorbing superlattice–piezoelectric transducer system is (by analogy with [28]) a combined Langevin acoustic vibrator, the resonant properties of which are determined by poles of the parameter ; i.e., the resonant frequencies can be found from the condition"
} |
{
"ru": "Собственные моды – это так называемые особые объемные волны (ООВ), распространяющиеся в выделенных направлениях вдоль специально ориентированных границ кристалла [7] и удовлетворяющие граничным условиям для свободной поверхности.",
"en": "Eigenmodes are the so-called exceptional bulk waves (EBWs) propagating in the selected directions along specially oriented crystal boundaries [7] and satisfying the boundary conditions for a free surface."
} |
{
"ru": "С другой стороны, согласно [3], переход к более симметричным волновым геометриям, когда и поверхность, и исходная сагиттальная плоскость параллельны плоскостям упругой симметрии кристалла, уменьшает число условий конверсии до одного.",
"en": "On the other hand, according to [3], a transition to more symmetric wave geometries (where both the surface and initial sagittal plane are oriented parallel to the elastic symmetry planes of the crystal) reduces the number of the conversion conditions to unity."
} |
{
"ru": "В каждом из направлений его осей симметрии могут распространяться три объемные волны: две поперечные (t и t') и одна продольная (l).",
"en": "Three bulk waves can propagate along each crystal symmetry axis: two transverse (t and t') and one longitudinal (l)."
} |
{
"ru": "Как упоминалось во введении, в плоскостях симметрии ромбических кристаллов решения для ООВ могут существовать и для несимметричных направлений распространения.",
"en": "As was mentioned in the Introduction, solutions for EBWs in the symmetry planes of orthorhombic crystals may also exist for asymmetric propagation directions."
} |
{
"ru": "А если все приведенные аномалии реализуются одновременно, то оказывается, что в кристаллах типа III резонанс вообще невозможен, в кристаллах типов II и VI возможен только для одного варианта геометрии: (zx) или (xy) соответственно, а в кристаллах типов I и V – для двух вариантов: в первом случае (xz), (xy) и во втором (xz), (zx).",
"en": "If all the aforementioned anomalies are implemented simultaneously, no resonance can occur in III-type crystals, a resonance is possible for only one geometry in II- and VI-type crystals ((zx) or (xy), respectively), and for two geometry versions in I- and V-type crystals ((xz) and (xy) in the former case and (xz) and (zx) in the latter case)."
} |
{
"ru": "В итоге совокупное волновое поле как функцию координат r и времени t можно представить в виде суперпозиции:",
"en": "Finally, the total wave field as a function of coordinates r and time t can be written in the form of superposition:"
} |
{
"ru": "Как видно из рис. 2б, последний жестко связан с вариациями v p2 (10) и должен быть порядка v/v.",
"en": "As can be seen in Fig. 2b, the latter is strictly related to variations v p2 (10) and should be on the order of v/v."
} |
{
"ru": "Безусловно, рассчитывать на точную конверсию из-за случайного удовлетворения в каком-то кристалле условия не приходится.",
"en": "Undoubtedly, the accurate conversion due to random satisfaction of the condition in some crystal should not be expected."
} |
{
"ru": "Данный пучок составляет с поверхностью малый угол .",
"en": "This beam makes small angle with the surface."
} |
{
"ru": "Для 11 различных кристаллов представлены все 18 типов резонанса с высокой эффективностью и разумными значениями углов падения. Среди них нашелся один кристалл NH4HC2O4 · (1/2)H2O, где все три разрешенных типа резонанса оказались с весьма привлекательными параметрами.",
"en": "All 18 resonance types with high efficiency and reasonable angles of incidence are given for 11 different crystals, including one crystal (NH4HC2O4 · (1/2)H2O) where all three allowed resonance types have rather interesting parameters."
} |
{
"ru": "Впрочем, на примере упомянутого кристалла NH4HC2O4 · (1/2)H2O видно (рис. 3), что предсказания приближенной аналитической теории неплохо выполняются для всех трех вариантов резонанса, представленных в табл. 6.",
"en": "However, it can be seen by the example of the above-mentioned NH4HC2O4 · (1/2)H2O crystal (Fig. 3) that predictions of the approximate analytical theory are well satisfied for all three resonance versions listed in Table 6."
} |
{
"ru": "Известно, что эффективность указанных методов существенно возрастает при использовании бездисперсионной (n, –n) установки кристаллов.",
"en": "It is known that the efficiency of these methods significantly increases when using nondispersive (n, –n) setting of crystals."
} |
{
"ru": "Спектры комбинационного рассеяния света (КР) двухслойного алмаза 13С/natС регистрировали на спектрометре LabRam HR800 по конфокальной схеме при возбуждении КР излучением с длиной волны 473 нм со стороны слоя алмаза 13С, на которую лазерный луч фокусировался в пятно диаметром 1 мкм.",
"en": "Raman scattering (RS) spectra of a two-layer 13С/natС diamond were recorded on a LabRam HR800 spectrometer in the confocal scheme upon RS excitation by 473-nm radiation from the side of the 13C diamond layer, on which the laser beam was focused to a spot 1 µm in diameter."
} |
{
"ru": "Кривые качания (КК) при полном омывании образца пучком были уширены и содержали два доминирующих пика, соответствующих отражениям от подложки и пленки.",
"en": "Rocking curves (RCs) for the sample completely irradiated by a beam were broadened and contained two dominant peaks corresponding to reflections from the substrate and film."
} |
{
"ru": "Изменение периода релаксированной решетки равно (а/а)relax = (d/d) ~ –1.14 10–4, что практически совпадает с результатами, полученными с использованием асимметричного отражения 113.",
"en": "The change in the relaxed-lattice constant is (а/а)relax = (d/d) ~ –1.14 10–4, which almost coincides with the data obtained using the 113 asymmetric reflection."
} |
{
"ru": "Методами двухкристальной рентгеновской дифрактометрии и топографии изучены структурные особенности гомоэпитаксиальных нелегированных пленок алмаза природного изотопного состава, выращенных на подложках из алмаза типа Ib.",
"en": "Structural specific features of homoepitaxial undoped diamond films of a natural isotopic composition grown on type Ib diamond substrates were studied by double-crystal X-ray diffractometry and topography."
} |
{
"ru": "Для параметра несоответствия периодов (а/а)relax ~ 4.8 10–5, характерного для структур с нелегированными пленками, выращенными на используемых подложках из алмаза типа Ib [15], критическая толщина псевдоморфной пленки, рассчитанная по уравнению Мэтьюза, составляет tc ~ 4.1 мкм (рис. 4).",
"en": "For the lattice mismatch (а/а)relax ~ 4.8 10–5, which is characteristic of structures with undoped films grown on type Ib diamond substrates used by us [15], the critical pseudomorphic-film thickness was calculated from the Matthews equation to be tc ~ 4.1 µm (Fig. 4)."
} |
{
"ru": "Пробой такой трубки происходит после прохождения волны ионизации, распространяющейся от высоковольтного электрода к заземленному [1–10].",
"en": "Breakdown of this tube occurs after the propagation of ionization wave from the high-voltage electrode to the grounded one [1–10]."
} |
{
"ru": "Эксперимент состоял в измерении среднего напряжения пробоя для заданного значения скорости роста межэлектродного напряжения при затемнении разрядной трубки и при ее освещении источником света сплошного спектра.",
"en": "During the experiment, we measured the average breakdown voltage for a specified growth rate of the interelectrode voltage for the discharge tube shaded and illuminated by a continuous-spectrum light source."
} |
{
"ru": "Непрозрачный цилиндр, установленный на кожухе, ограничивал площадь облучаемой поверхности, что позволяло исследовать влияние на пробой освещения разных частей трубки.",
"en": "An opaque cylinder, mounted on the housing, limited the irradiated-surface area, which allowed one to analyze the influence of illumination of different tube portions on the breakdown."
} |
{
"ru": "Снижение среднего напряжения пробоя при освещении трубки зависело от интенсивности света.",
"en": "The decrease in the average breakdown voltage of the tube under illumination depended on the light intensity."
} |
{
"ru": "Другой причиной отсутствия влияния света на пробой в этом случае может быть наличие более интенсивного источника электронов, например, автоэлектронной эмиссии с катода [26, 27], на фоне которого влияние освещения оказывается незаметным.",
"en": "Another possible reason for the absence of the light influence on the breakdown in this case is the presence of a more intense electron source (for example, field emission from the cathode [26, 27]), against the background of which the illumination influence is unperceptible."
} |
{
"ru": "Среди множества способов заполнения чаще всего используют химический и электрохимический.",
"en": "Among many ways of filling, the chemical and electrochemical are most popular ones."
} |
{
"ru": "Отметим, что электрохимический метод дает возможность изменения различных параметров осаждения в широких пределах.",
"en": "Note that the electrochemical method makes it possible to change various deposition parameters in a wide range."
} |
{
"ru": "Важно, что за счет варьирования напряжения в этом случае, в принципе, возможно получение структур двух типов: \"сплавов\" и \"слоевых структур\".",
"en": "It is important that structures of two types can be formed in principle in this case by varying the voltage: \"alloys\" and \"layered structures\"."
} |
{
"ru": "Возможно, это как раз и связано с недостаточной изученностью особенностей их получения, и, вследствие этого, с расхождением данных различных авторов, плохой повторяемостью результатов.",
"en": "A possible reason is insufficiently studied specific features of their formation, and, accordingly, discrepancy between data obtained by different authors and poor reproducibility of the results."
} |
{
"ru": "Были получены нанопроволоки из меди с использованием стандартных режимов электроосаждения из электролита на основе медного купороса.",
"en": "Copper nanowires were formed using the standard electrodeposition modes from a copper-sulphate-based electrolyte."
} |
{
"ru": "В последнем случае возможно образование НП несплошной структуры.",
"en": "In the latter case, nanowires with loose structure can be formed."
} |
{
"ru": "При этом скорость роста также значительно выше.",
"en": "The growth rate is also much higher."
} |
{
"ru": "Видно, что АСМ-изображение показывает отсутствие проросших НП (т.е. на АСМ картине они не детектируются).",
"en": "It can be seen that the AFM image exhibits no emerged nanowires (i.e., they are not detected in the AFM image)."
} |
{
"ru": "Кроме того, в случае формирования шляпок их состав отличается от состава НП из-за сдвига катодного потенциала в результате изменения площади катодной поверхности.",
"en": "In addition, when heads are formed, their composition differs from that of nanowires because of the cathode potential shift due to a change in the cathode-surface area."
} |
{
"ru": "где I0 – интенсивность света, падающего на образец.",
"en": "where I0 is the intensity of light incident on the sample."
} |
{
"ru": "Свойства основного состояния кристалла можно получить из полной энергии через уравнения состояния при р = 0 и T = 0.",
"en": "The properties of the ground crystal state can be obtained from the total energy using the equation of state at p = 0 and T = 0:"
} |
{
"ru": "Полученные за результатами зонно-энергетического расчета спектральные зависимости ε2 (рис. 3) демонстрируют незначительную анизотропию, которая находит свое подтверждение при сравнении с экспериментальными данными для разных поляризаций света.",
"en": "The spectral dependences of ε2 obtained as a result of the energy-band calculation (Fig. 3) exhibit the insignificant anisotropy, which is confirmed by comparison with the experimental data for different light polarizations."
} |
{
"ru": "Действительно, из рассчитанного значения наименьшей прямой запрещенной щели (Eg = 5.16 эВ) следует, что в районе приблизительно 240 нм находится край поглощения данного кристалла.",
"en": "Indeed, it follows from the calculated value of the lowest direct band gap (Eg = 5.16 eV) that the absorption edge of this crystal is located in the vicinity of 240 nm."
} |
{
"ru": "В этой связи возникает вопрос, почему в условиях инжекции неравновесных носителей заряда генерируются одиночные дефекты упаковки, а не двойные, для которых эффективный вклад электронной компоненты намного больше.",
"en": "In this context, it is of interest why single stacking faults (rather than double ones, for which the effective contribution from the electronic component is much higher) are generated under the conditions of injecting excess carriers."
} |
{
"ru": "С привлечением предложенных ранее соотношений для коэффициента вязкости и внутренней энергии термодинамической системы получено простое единое малопараметрическое уравнение для описания коэффициента вязкости аргона, азота и диоксида углерода в широкой области параметров состояния.",
"en": "Using the earlier proposed relations for the viscosity coefficient and internal energy of a thermodynamic system, a simple unified few-parameter equation for describing the viscosity coefficient of argon, nitrogen, and carbon dioxide in a wide range of the state parameters has been derived."
} |
{
"ru": "Здесь P, T – давление и температура системы; (P,T) – вязкость системы в заданном состоянии; – избыточная вязкость; – вязкость системы твердых сфер по Энскогу; – вязкость разреженного газа;",
"en": "Here P and T are, respectively, the pressure and temperature of the system; (P,T) is the viscosity of the system in the specified state; is the excess viscosity; is the Enskog viscosity of the system of solid spheres; and is the dilute-gas viscosity;"
} |
{
"ru": "где R – газовая постоянная вещества.",
"en": "where R is the gas constant of the material."
} |
{
"ru": "Значения коэффициентов А, , x0 и V0, необходимые для расчета вязкости азота по (9), (3), диапазоны параметров описания по температуре, давлению и плотности, а также среднеквадратичное и средневзвешенное AAD отклонение рассчитанных значений вязкости азота от табличных [8] представлены в табл. 3.",
"en": "The A, , x0, and V0 values required for calculating the nitrogen viscosity from (9) and (3); ranges of the description parameters with respect to temperature, pressure, and density; and rms () and weighted average (AAD) deviations of the calculated nitrogen viscosities from the tabular data of [8] are given in Table 3."
} |
{
"ru": "В табл. 1 даны параметры характерных точек СО2, коэффициенты уравнения (6), необходимые для расчета плотности и внутренней энергии, и коэффициенты А и , необходимые для расчета вязкости по (9), а также среднеквадратичное и средневзвешенное AAD отклонение рассчитанных значений вязкости от табличных [12].",
"en": "Parameters of the characteristic CO2 points; coefficients of Eq. (6) required for calculating the density and internal energy; coefficients A and α, which are necessary for calculating the viscosity from (9); and rms (σ) and weighted average (AAD) deviations of the calculated viscosity values from the tabular data of [12] are given in Table 1."
} |
{
"ru": "Можно полагать, что по мере уточнения и упрощения единого уравнения состояния жидкости, газа и флюида, которое необходимо для расчета плотности и внутренней энергии, погрешность расчета коэффициента вязкости еще уменьшится и не будет выходить за пределы погрешности экспериментальных данных.",
"en": "It can be assumed that further refinement and simplification of the unified equation of state for liquids, gases, and fluids (which is required for calculating the density and internal energy) would reduce the error in calculating the viscosity coefficient so that it does not exceed the errors of experimental data."
} |
{
"ru": "Общий вид α и g один и тот же, связь между их компонентами приводится в [5].",
"en": "The general form of α and g is the same; the relationship between their components was reported in [5]."
} |
{
"ru": "В кристаллах этих классов вращение плоскости поляризации в направлении оптической оси отсутствует.",
"en": "There is no optical rotation along the optical axis in crystals of these classes."
} |
{
"ru": "Известно, что в кристаллах классов 3m, 4mm, 6mm при такой ориентации оптическая активность не проявляется [10, 11].",
"en": "It is known that optical activity does not appear in crystals of classes 3m, 4mm, and 6mm for this orientation [10, 11]."
} |
{
"ru": "Для s-поляризации падающего света зависимости имеют аналогичный вид и не приводятся.",
"en": "For the s-polarized incident light, the dependences are similar and not reported."
} |
{
"ru": "В кристаллах класса величина α12 = 0, если оси координат X, Y направлены вдоль осей 2-го порядка (рис. 4).",
"en": "In the crystals of class , α12 = 0 if the X and Y coordinate axes are directed along the twofold symmetry axes (Fig. 4)."
} |
{
"ru": "Рассмотрены особенности проявления оптической активности в кристаллах классов и , для которых тензор α симметричен.",
"en": "Specific features of optical-activity manifestation in the crystals of classes and with the symmetric tensor α were considered."
} |
{
"ru": "В частности, в [1–9] приводятся и обсуждаются результаты параметрических расчетов по поперечному обтеканию кругового цилиндра трансзвуковым потоком вязкого совершенного газа при больших числах Рейнольдса.",
"en": "In particular, results of parametric calculations of transonic cross flow of a viscous perfect gas around a circular cylinder at high Reynolds numbers were presented and discussed in [1–9]."
} |
{
"ru": "Постановка задачи и численное моделирование на основе уравнений Навье--Стокса (ламинарное течение) и уравнений Рейнольдса (ламинарно-турбулентное течение) поперечного обтекания кругового цилиндра трансзвуковым потоком совершенного газа подробно описаны в [5, 6], поэтому ниже приводятся краткие комментарии по этим вопросам.",
"en": "The statement of the problem and numerical simulation, based on the Navier–Stokes equations (laminar flow) and the Reynolds equations (laminar-turbulent flow), of the transonic cross flow of a perfect gas around a circular cylinder were described in detail in [5, 6]; therefore, only brief comments on these questions are given below."
} |
{
"ru": "Для его установления рассмотрим распределения температуры в базисных решениях вдоль оси абсцисс за обтекаемым телом (рис. 1б).",
"en": "To establish the flow character, we consider the temperature distribution in the basic solutions along the abscissa axis behind the flown body (Fig. 1b)."
} |
{
"ru": "Для рассматриваемых распределений температуры базисных решений хорошо подходит бизонная модель следа: ближний след x 18 и дальний след x 18.",
"en": "A two-region wake model with the near wake at x 18 and far wake at x 18 is well-substantiated for the considered temperature distributions of the basic solutions."
} |
{
"ru": "Для выяснения влияния изотермичности поверхности на поле температуры были проведены специальные расчеты; расчетные данные по температуре, использованные для сравнительного анализа, приведены на рис. 3.",
"en": "Special calculations were performed to determine the influence of the isothermal surface on the temperature field; the calculated temperature data used in the comparative analysis are shown in Fig. 3."
} |
{
"ru": "На рис. 9 приведена картина изолиний = const-- для ближнего поля с показом вихрей разных масштабов согласно основного базисного решения.",
"en": "Figure 9 shows isolines = const for the near wake and vortices of different scales according to the main basic solution."
} |